Aims & Scope

대자율은 외부자기장이 작용했을 때 물질이 자화되는 정도로서 물질의 고유한 특성이다. 암석 시료에 외부자기장(H→)을 가하게 되면 그 시료는 외부자기장에 비례하여 유도자기(M→)를 가지게 되고, 이때의 비례상수가 대자율이 된다(magnetic suscepti-bility; k). 또한, 대자율은 외부자기장이 가해지는 방향에 대해 각기 다른 크기를 가지는 2차형 텐서의 특성을 보인다. 대자율이방성의 텐서를 구하기 위해서는 최소 6개 방향의 측정이 필요하며 측정된 방향의 수가 많을수록 정밀도가 증가하게 된다. 각 방향에 대한 대자율 크기로부터 구해진 고유벡터(eigenvector)와 고유값(eigenvalue)을 계산하면 대자율이방성 타원체(AMS ellipsoid)를 정의할 수 있으며, 고유벡터와 고유값은 대자율이방성 타원체의 세 주축(principal axes; k₁, k₂, k₃)의 방향과 크기에 각각 대응한다(그림 3a-c). 이 세 주축은 서로 수직하며, 대자율의 크기가 가장 큰 k₁축이 타원체의 장축에 해당되고, 대자율의 크기가 가장 작은 k₃축이 타원체의 단축에 해당된다(k₁≧k₂≧k₃).

Fig. 3. 
Principles of AMS method for determining rock fabrics (Borradaile, 1988; Tarling and Hrouda, 1993). (a) A rock fabric represented by (b) an AMS ellipsoid. Three orthogonal axes of the ellipsoid correspond to maximum (k₁), intermediate (k₂), and minimum (k₃) principal axes. (c) 15 position scheme for measuring the AMS of a sample. (d-g) Normal AMS ellipsoids and results corresponding to no-preferred, flattened, stretched, flattened and stretched rock fabrics, respectively.

대자율이방성은 광물의 결정학적 특징에 의한 이방성(crystalline anisotropy)과 광물입자의 형태로 인한 이방성(shape anisotropy)으로 인해 발현된다(Tarling and Hrouda, 1993; Tauxe, 2010). 대개의 경우, 형태이방성이 대자율이방성에서 보다 중요하게 작용하며, 입자의 장축방향이 단축방향에 비해 더 높은 대자율을 가지게 된다. 따라서 k₁은 입자들의 장축방향에, k₃는 입자들의 단축방향에 각각 대응되므로 대자율이방성 타원체의 방향과 모양(즉, 자기미세구조)은 암석을 구성하는 입자의 실제 방향과 형태를 반영하게 된다.

자연의 암석은 다양한 종류의 입자(광물)들로 구성되므로 대자율이방성은 암석을 구성하는 모든 입자들의 대자율 합으로 나타나며, 개별 입자들의 모양과 배열 상태에 따라 결정된다(Tarling and Hrouda, 1993; Cho, 2014). 예를 들어, 암석을 구성하는 입자들이 신장되거나 압축되어 그 형태와 배열이 규칙적으로 발달한다면 입자들의 장축방향으로 k₁이, 단축방향으로 k₃가 정의되어 다양한 유형의 대자율이방성 타원체를 갖게 된다(그림 3d-g). 반면, 입자들의 배열이 무질서하거나, 구형의 입자들로 이루어진 경우에 암석의 대자율은 방향에 관계없이 일정한 등방성의 특징을 갖게 된다.

앞서 언급한 바와 같이, 일반적으로 자기미세구조는 암석의 실제 미세구조와 유사한 정미세구조로 나타나지만, 특수한 경우에 자기미세구조의 k₁이 입자의 단축방향에, k₃가 입자의 장축방향에 대응되는(즉, k₁과 k₃가 서로 뒤바뀐) 역미세구조를 보여주기도 한다. 그림 4a와 4b와 같이, 암석의 실제 선구조에 평행한 방향을 X축, 면구조에 수직한 방향을 Z축으로 정의했을 때, 정미세구조는 X축과 평행하게 k₁축이, Z축과 평행하게 k₃축이 각각 정의된다. 반면, 역미세구조의 경우는 X축과 평행하게 k₃축이, Z축과 평행하게 k₁축이 각각 정의됨으로써, 자기미세구조는 암석의 실제 미세구조와는 전혀 다르게 표현된다. 이러한 역미세구조의 원인이 되는 광물로는 전기석(tourmaline), 근청석(cordierite), 자류철석(pyrrhotite), 철을 함유한 탄산염암(Fe-bearing carbonate) 그리고 강자성(ferrimagnetism)의 단자기구역 자철석(single-domain magnetite)이 보고되고 있다(Hrouda, 1982; Potter and Stephenson, 1988; Rochette, 1988; Rochette et al., 1992; Winkler et al., 1996). 특히, 이들 중 강자성 광물은 암석에 소량만 포함되어 있어도 암석의 자기적 특성을 지배하기 때문에 단자기구역 자철석이 역미세구조의 가장 주요한 원인물질로 알려져 있다.

Fig. 4. 
Theoretical model showing kn/km ratio against mixture ratio of normal and inverse (magnetic) fabrics. (a) A real rock fabric represented by (b) two different AMS ellipsoids due to normal (upper) and inverse (lower) magnetic fabrics. (c, d) Theoretical model assuming progressive mixing of coaxial normal and inverse fabrics, showing the variations of orientation and magnitude of AMS axes according to the mixture ratio (modified from Rochette et al., 1992; Ferré, 2002).

한편, 암석 속에 정미세구조와 역미세구조를 가지는 입자들이 혼합되어 있을 경우의 자기미세구조는 두 구조의 함량비에 따라 혼합미세구조(intermediate fabric)와 같은 또 다른 유형이 나타나게 된다. 두 미세구조의 혼합에 따른 결과를 설명하기 위해 제시된 이론적 모델(Rochette et al., 1992; Ferré, 2002)은 그림 4c와 d와 같다. 두 구조가 혼합된 경우, X축 방향으로의 대자율은 정미세구조의 k₁과 역미세구조의 k₃의 합, Y축 방향으로의 대자율은 정미세구조의 k₂와 역미세구조의 k₂의 합, 그리고 Z축 방향으로의 대자율은 정미세구조의 k₃와 역미세구조의 k₁의 합으로 표현될 수 있다. 두 조직의 혼합비가 변화함에 따라, X, Y, Z 축에 대한 대자율 크기는 점차 증가 또는 감소하는 선형의 그래프로 표현된다. 예를 들어, 정미세구조의 비율이 점점 증가하는 경우 X축 방향의 대자율은 점점 증가하고 Z축 방향의 대자율은 점점 감소하게 되며, 그 결과 특정 혼합비에 이르면 각 축(X, Y, Z)의 대자율 크기의 순서가 뒤바뀌게 된다. 이 때, 각 축의 대자율 크기의 순서 변화는 단성분(end-member)인 역미세구조와 정미세구조의 형태(즉, 이방성타원체의 세 주축의 상대적 크기)에 좌우되며, 결과적으로 다양한 유형의 주축의 위치변화가 나타나게 된다.

이번 연구에 사용된 시료는 야외에서 직접 휴대용 착암기를 이용하거나 정향된 암괴샘플(block sam-ple)을 채취한 후 실내 착암기를 이용하여 직경 1인치의 코어로 제작되었다. 시료의 정향은 야외지질조사용 컴파스를 이용하였고, 채취된 코어시료는 절단기를 사용하여 구형에 가장 가까운 형태인 높이/직경 비율이 0.9의 원주형 시편으로 제작되었다.

기존에 연구된 구산동응회암의 여러 지점들 중, 역미세구조가 의심되는 KT11(k₃가 수평)과 18 지점(k₁이 수직, k₃가 수평)에서 총 50개의 시편이 제작되었으며, BLD (KT11B와 KT18B)와 MD (KT11M과 KT18M)를 구분하여 열처리와 대자율이방성 분석이 실시되었다. 열처리는 각 시편별로 상온에서 700℃까지 약 10~30 단계로 실시하였다. 단계별 열처리 온도는 저온(상온~500℃)에서는 100℃의 넓은 간격으로, 500℃ 이 후부터는 5~20℃의 좁은 간격으로 설정하였다. 대자율이방성 측정은 부산대학교 공동실험실습관의 체코 AGICO사의 Kappabridge KLY-4S를 사용하였으며, 이 기기의 정밀도는 2×10^-8 [SI], 정확도는 0.3%이다. 열처리는 영국 Magnetic Measurements사의 MMTD80 열세척기를 이용하였다.

KT11 지점의 BLD와 MD를 대상으로 각 14개(KT11B)와 12개(KT11M)의 시편을 채취하여 단계적 열처리에 따른 자기미세구조 변화를 분석한 대표적인 결과는 그림 5와 같다.

Fig. 5. 
Representative AMS results of each individual specimen in (a) KT11B and (b) KT11M sites during stepwise thermal treatment.

먼저 KT11B의 결과를 살펴보면, 모든 시편들은 열처리 전에 아수직한 k₃와 아수평의 k₁으로 특징지어지는 자기미세구조를 보이나, 열처리 후의 자기미세구조 변화는 크게 두 가지 유형으로 나누어진다(그림 5a). 즉 전 온도구간에서 세 주축의 방향이 변함없이 유지되는 시편들(예, KT11B-03A, -04A, -08A)과 k₃는 수직을 유지하나 k₁은 k₂를 향해 그리고 k₂는 k₁을 향해 방향이 회전되는 시편들(예, KT11B-02A, -05, -08B)로 구분된다. 전자에 속하는 시편의 k₁은 북동-남서 방향으로 고정되나, 후자 시편의 k₁은 열처리 전에는 동-서 내지 서북서-동남동으로 다소 다른 방향성을 보이다가 열처리 후에는 회전되어 북동-남서 방향으로 전자의 k₁과 거의 평행하게 됨이 주목된다. 한편, k₁의 방향 변화는 시편별로 차이는 있으나 대체로 500~550℃ 온도구간에서 급격히 발생한다.

14개 시편들을 열처리한 결과를 같은 온도구간 별로 취합한 결과는 표 1과 그림 6a와 같다. 모든 온도 구간에서 k₃ 축은 거의 수직한 방향으로 95% 신뢰구간 5° 미만의 매우 양호한 군집도를 보이는 반면, k₁은 열처리 전에 동-서 방향의 것이 우세하나, 열처리가 진행되면서 북동-남서 방향으로 회전되어 점점 군집도가 증가하는 경향이 뚜렷이 인지된다. 580℃의 열처리 온도에 이르면, 모든 k₁은 매우 높은 군집도로 북동-남서 방향으로 배열되게 되며 그 이상의 온도에서는 큰 변화가 인지되지 않는다.

Fig. 6. 
Total AMS results of all specimens of (a) KT11B, (b) KT11M, (c) KT18B, and (d) KT18M sites at each thermal treatment step. Gray stereonets instruct the temperature ranges in which the directional changes of AMS principal axes rapidly occur.

다음으로 KT11M의 결과를 살펴보면, 열처리 전 시편들의 자기미세구조는 두 가지 유형 즉, 아수평의 k₁과 아수직의 k₃를 가지는 것(이하 그룹 A)과 k₁과 k₃가 모두 아수평인 것(이하 그룹 B)으로 구분된다(그림 5b). 그룹 A는 열처리 동안 전 온도구간에서 세 주축의 방향이 변화되지 않는 것(예, KT11M-12A)과 k₃는 고정되나 k₁과 k₂가 각각 서로의 방향을 향해 방향이 변화되는 것(예, KT11M-09A)이 함께 관찰된다. 한편, 그룹 B에 속하는 시편들(예, KT11M-03, -04, -06)은 열처리 후 자기미세구조의 세 주축이 모두 변화하여 다소 복잡한 양상을 보인다. 열처리 전 아수평의 k₃는 열처리 후 k₂를 향해 이동하여 거의 수직한 방향이 된다. 열처리 전 아수직한 k₂는 저온에서 k₃를 향해 이동하여 수평에 가까워진 후, 다시 k₁을 향해 회전되는 두 단계의 방향 변화를 보인다. 한편, k₁은 k₃를 향해 방향이 회전된다. 최종적으로 열처리 후 k₁, k₂ 그리고 k₃는 각각 열처리 전의 k₃, k₁ 그리고 k₂와 거의 평행한 방향이 된다. 이러한 주축의 방향 변화는 앞선 KT11B의 경우와 유사하게 500~550℃ 온도구간에서 시작되어 580~600℃ 구간에서 거의 종료되어 더 이상의 변화는 관찰되지 않는다. 한편, 예외적으로 KT11M-10 시편과 같이 아수평의 k₃와 아수직의 k₂가 열처리 후에도 크게 방향이 변화되지 않는 것들도 관찰된다.

KT11M 지점 모든 시편의 열처리 결과를 같은 온도구간 별로 살펴보면(표 1; 그림 6b), 열처리 전 k₃는 수직과 수평에 이르기까지 다양한 경사를 보이나, 약 550℃의 열처리 후에는 대부분 경사가 고각으로 변화되어 높은 군집도를 보이게 된다. 또한, 열처리 전에 다양한 경사를 보이는 k₂의 경우에는 열처리 후 대부분 북서-남동 방향으로 거의 수평하게 방향이 변화된다. 한편, k₁은 열처리 전과 후 모두 수평의 경사를 가지면서 분산된 경향을 보이며, 열처리 전에 남-북 방향이 우세하였으나 열처리 후에는 북동-남서 방향이 우세해진다.

KT18 지점의 BLD와 MD에서 각각 10개(KT18B)와 14개(KT18M)의 시편을 채취하여 열처리에 따른 자기미세구조 변화를 분석하였으며, 대표적인 결과는 그림 7과 같다.

Fig. 7. 
Representative AMS results of each individual specimen in KT18B (a) and KT18M (b) sites during stepwise thermal treatment.

먼저 KT18B의 결과를 살펴보면, 열처리 전 시편들은 두 유형 즉, 아수평의 k₁과 k₃를 가지는 것들(이하 그룹 A) 그리고 아수직의 k₁과 아수평의 k₃의 것들(이하 그룹 B)로 구분된다(그림 7a). 그룹 A에 속한 시편들(예, KT18B-04A, -04B, -05B, -08B)은 열처리 후 k₁의 방향 변화가 거의 없는 반면, k₃와 k₂는 열처리 후에 서로 방향이 뒤바뀌는 특징을 보인다. 이러한 방향 변화는 약 580℃에서 시작되어 650~670℃ 부근에서 종료된다. 그룹 B에 속한 시편(예, KT18B-02A, -02B)들은 열처리가 진행됨에 따라 세 주축의 방향이 모두 변화한다. 즉, k₁은 열처리 전 k₂의 방향으로, k₂는 열처리 전 k₁의 방향을 거쳐 k₃ 방향으로, k₃는 열처리 전 k₁의 방향으로 변화된다. 이러한 과정에서 열처리 전 거의 수직하였던 k₁ 축이 열처리 후에는 수평하게 되어 최종적으로는 그룹 A(열처리 전에 k₁이 수평이며 열처리 후에도 변화하지 않음)의 k₁ 방향과 유사해진다. 주축의 방향 변화가 일어나는 온도를 살펴보면, 약 400~550℃ 구간에서 k₁과 k₂의 방향 변화가 먼저 발생한 후, 약 500~600℃에서 k₃의 방향 변화가 주로 일어난다.

KT18B 시편들의 열처리 결과를 같은 온도구간 별로 살펴보면(표 1; 그림 6c), 열처리 전 k₁은 남-북 방향으로 아수평한 것과 아수직한 것으로 구분되는데, 이들 중 아수직한 것들은 열처리 과정에서 모두 남-북 내지 북북동-남남서 방향으로 아수평하게 변화되어 k₁ 축들의 군집도가 매우 향상된다. 이와 같은 변화는 400℃ 부근의 열처리 단계에서 시작되어 580℃에 이르면 모든 시편들이 아수평하게 된다. k₃는 열처리 전 모든 시편들이 서북서-동남동 방향으로 아수평한 특징을 보이는데, 열처리가 진행됨에 따라 이들 k₃는 모두 거의 수직하게 변화된다. k₃의 이러한 변화는 500℃ 부근부터 시작되어 약 670℃에서 완성된다. 또한, 열처리 전 수직한 k₂는 열처리 후 모두 서북서-동남동의 수평 방향에 군집된다.

KT18M의 결과를 살펴보면, 열처리 전 시편들의 자기미세구조는 고각의 k₁과 동-서 방향으로 아수평한 k₃를 보여주고 있어 앞선 KT18B의 그룹 B와 유사하다(그림 7b). 열처리 후 자기미세구조의 변화 또한 k₁이 열처리 전 k₂의 방향으로, k₂는 열처리 전 k₁의 방향을 거쳐 k₃ 방향으로, k₃는 열처리 전 k₁의 방향으로 변화되어 유사한 특징을 보인다. 축의 방향 변화가 발생하는 온도는 시료별로 차이가 있지만, 대체로 580~600℃ 구간에서 급격히 발생한다. 일부 시편(예, KT18M-15B)들은 열처리 후에도 주축 방향의 큰 변화 없이 열처리 전 방향이 유지되기도 한다.

KT18M 시편들의 단계별 열처리 결과를 같은 온도구간 별로 정리하면(표 1; 그림 6d), 열처리 전 동-서로 수평한 방향에 군집되어 있던 k₃는 열처리가 진행됨에 따라 약 580℃ 구간부터 점차 경사가 커지기 시작해, 약 670℃에서는 거의 모든 k₃가 고각으로 군집된다. 열처리 전 고각이던 k₁은 열처리가 진행됨에 따라 약 500℃부터 경사가 얕아지며, 600℃ 이상의 구간부터는 거의 모든 k₁이 남-북 방향으로 아수평하게 군집된다.

이번 연구를 통해 얻어진 단계별 열처리에 따른 암석의 자기미세구조 변화는 이방성타원체 주축의 방향 변화(즉, 방향 변화가 발생하는 축의 종류)를 근거로 크게 4가지 유형(Type-0, I, II, III)으로 구분할 수 있다(표 2). 각 유형의 특징을 정리하면 다음과 같다. 먼저, Type-0은 열처리 과정에서 이방성타원체의 세 주축의 방향이 모두 변화하지 않는 유형으로 열처리 전과 후의 자기미세구조가 동일하다. 이 유형은 KT11B의 시편들에서 주로 나타나며 KT11M과 KT18M에서도 일부 관찰된다. 반면, KT18B에서는 관찰되지 않는다.

	AMS axes change		Site
Type-0	none		KT11B KT11M
Type-I	k1 → k2 k2 → k1 k3 : fixed		KT11B KT11M
Type-II	k1 : fixed k2 → k3 k3 → k2		KT18B
Type-IIIA	k1 → k2 k2 → k3 k3 → k1		KT18B KT18M
Type-IIIB	k1 → k3 k2 → k1 k3 → k2		KT11M KT18B

Type-I은 k₁과 k₂의 방향이 변화하고, k₃는 전 온도구간에서 변화가 없는 유형이다(표 2). k₁은 열처리 전의 k₂ 방향을 향해, k₂는 열처리 전의 k₁ 방향을 향해 그 위치가 변화하여, 열처리 후에 두 축의 위치가 거의 서로 뒤바뀐다. 축의 방향 변화는 약 500℃ 구간에서 처음 시작되어 약 580℃ 부근에서 완료된다. Type-I에 속하는 시료들은 열처리 전과 후 k₃가 항상 수직한 방향을 가지는 점이 특징이다. 이 유형은 Type-0에서와 같이 KT11B과 KT11M 지점에서 주로 나타나고, KT18B와 KT18M 지점에는 관찰되지 않는다.

Type-II는 k₂와 k₃의 방향은 변화하는 반면, k₁은 전 온도구간에서 방향 변화가 나타나지 않는 유형이다(표 2). k₂는 열처리 전의 k₃ 방향으로, k₃는 열처리 전의 k₂ 방향으로 변화하여, 열처리 후에는 두 축의 위치가 서로 뒤바뀌게 된다. 그 결과, 열처리 전 수평의 k₃와 수직의 k₂가 열처리 후에는 수직의 k₃와 수평의 k₂로 변화된다. 또한, 모든 온도단계에서 k₁이 수평으로 북북동-남남서 방향으로 배열됨이 특징이다. 이러한 축의 변화는 580~600℃에서 시작되어 650~670℃ 구간에서 완료된다. 이 유형은 KT18B에서만 관찰된다.

Type-III는 열처리 동안 세 주축의 방향이 모두 변화되는 유형이다. 이 유형은 열처리 전과 후 주축들의 상호 위치 변화(즉, 어떤 축이 어느 축의 위치로 변화하는가?)에 따라 두 아유형(Type-III_A, IIIB)으로 세분될 수 있다(표 2). Type-III_A는 k₁이 열처리 전 k₂의 방향, k₂는 열처리 전 k₃ 방향, k₃는 열처리 전의 k₁ 방향으로 바뀌는 유형이다(k₁→k₂, k₂→k₃, k₃→k₁). Type-III_B는 k₁이 열처리 전 k₃의 방향, k₃는 열처리 전 k₂ 방향, k₂는 열처리 전의 k₁ 방향으로 바뀌는 유형이다(k₁→k₃, k₃→k₂, k₂→k₁). 이들 두 아유형은 모두 열처리 전에 수평한 k₃가 열처리 후 거의 수직하게 변하는 특징은 동일하나, k₁과 k₂의 변화양상은 큰 차이를 보인다. Type-III_A는 열처리 전 수직의 k₁이 수평으로 변화하며, 수평의 k₂는 고각도로 변화하다 다시 수평 방향으로 변화하는 두 단계 변화를 보인다. 반면, Type-III_B는 열처리 전 수평의 k₁이 수평으로 변화하며, 수직의 k₂는 수평 방향으로 변화한 후 또 다시 수평 방향으로의 변화를 보인다. 또한, 두 아유형의 주축 방향 변화가 나타나는 온도구간은 대체로 동일하지만, 축의 변화 순서에서 차이가 난다. Type-III_A는 500~550℃에서 k₁과 k₂가 먼저 변화한 후, 580~600℃에서 k₃가 변화하기 시작한다. 특징적으로 k₃ 변화의 시작은 k₂의 첫 번째 변화가 종료될 때(즉, 수직에 가까운 방향이 되었을 때) 일어난다. 축의 방향이 변화하기 시작하는 온도는 시편별로 다소 차이(±30℃)를 보이기도 하지만 축의 변화 순서는 항상 동일하다. Type-III_B는 500℃ 부근에서 k₂와 k₃가 먼저 변화한 후, 550~580℃ 온도구간에서 k₁이 변화하기 시작한다. 또한, k₁의 변화가 처음 시작되는 온도에서 수직의 k₂가 수평한 방향이 되며, 그 후 다시 수평 방향으로의 두 번째 변화가 일어난다. Type-III_A는 KT18B와 KT18M 그리고 Type-III_B는 KT11M과 KT18B의 시편들에서 관찰된다.

자연 암석인 구산동응회암 시료들의 단계적 열처리에 따른 자기미세구조 변화의 특징(그림 8)을 앞서 설명한 이론적 모델(그림 4c, 4d; Rochette et al., 1992, 1999; Ferré, 2002)과 비교해 보면, 2가지 측면에서 서로 상당한 유사성을 보인다.

Fig. 8. 
Representative stereonets and diagrams showing the variations of direction and magnitude of AMS principal axes of (a) Type-0, (b) Type-I, (c) Type-II, (d) Type-III_A, and (e) Type-III_B during thermal treatment.

첫째, 이번 연구에서 제안된 5가지 자기미세구조 유형의 주축들의 방향 변화는 이론적 모델에서 제시되는 것과 매우 유사하게 나타난다. 열처리 동안 주축의 방향 변화가 없는 Type-0은 그림 4c와 d의 정미세구조 영역에서의 변화 패턴과 동일하다. k₃의 방향 변화 없이 k₁과 k₂가 서로 뒤바뀌는 Type-I은 그림 4d의 혼합미세구조 ②에서 정미세구조로 변화될 때의 축 변화 양상과 동일하며, k₁은 고정되고 k₂와 k₃의 방향이 뒤바뀌는 Type-II는 그림 4c의 혼합미세구조 ②가 정미세구조로 변화될 때의 축 변화 과정과 일치한다. 또한, 세 축 모두가 변화하는 Type-III_A와 Type-III_B는 각각 그림 4c와 4d의 혼합미세구조 ①이 혼합미세구조 ②를 거쳐 정미세구조로 변화될 때의 축 방향 변화 과정과 정확히 일치한다. 특히, 이론적 모델과 동일하게 Type-I과 II는 하나의 온도구간에서 주축 변화가 일어나는 반면, Type-III는 온도를 달리하는 두 단계에 걸친 주축 변화를 보여주고 있다(그림 8b-e). 이상과 같이 구산동응회암의 열처리를 통해 나타나는 자기미세구조의 다양한 변화는 암석 내 정미세구조와 역미세구조를 가진 입자들의 혼합비의 차이에 기인하며, 역 또는 혼합미세구조가 열처리 통해 정미세구조로 전환되었음을 암시해 준다.

이론적 모델과의 또 다른 유사점은 주축들의 상대적인 크기(eigenvalue)의 변화 양상에서도 관찰된다. 각 유형별 열처리에 따른 세 주축의 크기 변화(그림 8)는 이론적 모델에서 제시된 주축들의 크기 변화 양상(증감 및 변곡점)과 상당히 유사하게 나타난다. 예를 들어, 앞서 열처리 전·후 모두 정미세구조에 해당되는 Type-0의 경우, k₁과 k₃의 크기는 각각 지속적으로 증가와 감소하며 세 축의 변화 추이선이 교차하지 않아(그림 8a) 이론적 모델과 부합된다(그림 4c, d). 나머지 유형에서도 이론적 모델과 일부 미세한 차이는 있으나, 세 주축의 크기 변화 추이선의 증가 혹은 감소 경향과 교차점 등의 전반적인 특징은 대체로 일치한다. 특히, Type-III_B의 경우는 이론적 모델과 매우 훌륭한 일치를 보인다(그림 4d, 8e). 이러한 특징 또한 열처리 전 역미세구조가 열처리 후에 정미세구조로 변환됨을 지시하는 것으로 해석된다.

한편, 실제 암석을 대상으로 한 이번 연구에서는 단계별 열처리 동안 주축들의 방향이 온도가 상승하면서 대부분 점진적으로 변화하는 특징을 보여주는데(그림 5와 7), 이는 이론적 모델(그림 4c와 d)과는 다른 양상이다. 이러한 차이는 균일한 자기학적 특징과 배열을 갖는 정미세구조와 역미세구조 입자들의 혼합을 전제로 하는 이론적 모델의 경우(Rochette et al., 1992, 1999; Ferré, 2002) 주축들의 상호 방향 교환이 특정 혼합비(즉, 주축 크기 변화 추이선의 교차점)에서 순간적으로 발생하는 것으로 계산되지만, 실제 자연 암석을 구성하는 입자들은 매우 불균질(다양한 광물 조성, 입자 크기와 형태, 이방성 정도, 배열방향 등)한데 원인이 있을 것으로 판단된다. 또한, 가열과정에서 복잡한 광물․결정학적 변화(새로운 자성광물로의 생성, 변환, 자기구역 변화 등)와 이런 변화 정도의 온도 별 차이가 또 다른 원인이 될 것으로 추정된다.

이번 연구에서는 암석의 실제 미세구조를 파악하기 위해 각 지점별 대표시편 1개를 선별하여 골격입자 배열 분석을 실시하였으며, 그 결과를 열처리 전과 후의 자기미세구조와 비교하였다(그림 9). 골격입자 배열 분석은 현미경하에서 관찰되는 결정편과 암편들을 이용하였으며, 층리면에 평행한 면에서 입자들의 장축 방향을 측정하여 평균 선주향을 결정한 후, 다시 평균 선주향에 평행하게 절단된 수직면 상에서 장축 방향을 측정하여 경사를 결정하였다.

Fig. 9. 
Representative grain fabrics measured in thin-section and AMS fabrics before heating of (a) KT18B, (b) KT18M, (c) KT18B, and (d) KT18M. Left: Distribution of long axes of grains in bedding plane. Center: Distribution of long axes of grains in section view. Right: AMS fabrics before heating.

KT11B 지점 시편(KT11B-02C)의 골격입자는 층리면 상에서 북동-남서 방향으로 우세한 배열을 보이며, 수직면 상에서는 북동 방향으로 0~30° 그리고 북서 방향으로 10~20° 경사져 있다(그림 9a). 이 시편의 열처리 전 자기미세구조는 아수직한 k₃와 동남동 방향으로 수평한 k₁을 가진다. 즉, 열처리 전 k₃는 골격입자 배열과 거의 일치하나, k₁은 골격입자 배열과 큰 차이를 보이고 있다. 반면, KT11B 지점의 시편들 중 골격입자 배열분석을 실시한 KT11B-02C의 바로 인접 시편인 KT11B-02A를 포함한 열처리 전에 동남동 방향의 k₁을 가지는 시편들은 열처리 과정동안 Type-I에 해당하는 변화과정을 통해 k₁이 북동-남서 방향으로 변화되어 실제 골격입자 장축의 우세 방향과 거의 평행해진다(그림 5a). 또한, 이 지점 시료들의 온도구간별 전체 결과에서도 열처리 후에 k₁이 북동-남서 방향으로 수평하게 잘 군집됨이 확인된다(표 1; 그림 6a). 이러한 결과들은 모두 열처리 후에 변화된 자기미세구조가 암석의 실제 미세구조와 일치함을 의미한다.

KT11M 지점 시편(KT11M-68)의 골격입자는 층리면 상에서 북북서-남남동 방향으로 우세하게 배열되며, 수직면 상에서 대부분 북북서를 향해 10~30° 경사진 특징을 보인다(그림 9b). 이 시편의 열처리 전 자기미세구조는 수직에 가까운 k₃와 북서-남동의 수평한 k₁을 가져 골격입자 배열과 거의 동일하다. 한편, KT11M 지점에서 열처리 후의 자기미세구조 변화 양상을 살펴보면, 세 축의 변화가 없는 Type-0과 k₁과 k₂의 위치가 서로 바뀌는 Type-I이 함께 나타나며(그림 5b), 열처리 전과 후의 k₁이 북서-남동 외에도 다양한 방향이 존재하고 있다(그림 6b). 따라서 골격입자의 배열이 열처리 후의 자기미세구조와도 일치하는지의 여부를 판단할 수 없다. 다만 앞서 논의한 이곳 여러 시편들의 분석결과를 참고할 때, 이 시편은 Type-0에 해당되어 열처리 후에 자기미세구조의 변화가 없을 가능성이 높다.

KT18B 지점 시편(KT18M-09B)의 골격입자 배열은 열처리 후의 자기미세구조와 매우 유사한 특징을 보인다(그림 9c). 이 시편의 열처리 전 자기미세구조는 아수평의 k₁과 k₃로 정의되는 반면, 골격입자의 장축은 북동 방향이 우세하며 북동 내지 남서 방향으로 0~30° 경사져 있어 암석의 실제 미세구조와 현저한 차이를 보인다. 이 지점 시료들의 단계별 열처리 결과를 살펴보면, KT18M-09B와 유사한 열처리 전 자기미세구조를 가지는 시편들은 열처리 과정에서 Type-II의 변화과정을 통해 아수평한 k₃가 모두 수직하게 변화됨이 확인된다(그림 7a). 또한, 온도구간 별 전체 열처리 결과에서도 열처리 동안 수평한 k₃가 열처리 후 모두 수직방향으로 변화되어 암석의 실제 미세구조와 거의 일치된다(표 1; 그림 6c).

한편, KT18M 지점 시편(KT18M-17B)의 골격입자들은 북북동-남남서 방향의 장축이 우세하며, 경사는 약 0~30°로 북북동과 남남서로 양분된다(그림 9d). 그러나 이 시편의 열처리 전 자기미세구조는 k₁이 거의 수직 방향을 그리고 k₃는 수평 방향을 보이고 있어, 골격입자 배열과는 전혀 다르다. KT18M 지점의 열처리 결과를 살펴보면, 열처리 전 모든 시편들이 거의 수직의 k₁과 수평의 k₃를 가지고 있으나, 열처리 후에는 대부분 시편들이 Type-III_A의 변화과정을 통해 k₁은 수평, k₃는 수직으로 각각 변화되어 골격입자 배열과 매우 유사하게 된다. 이러한 특징은 골격입자 분석 시편의 인접 시료인 KT18M-17A의 결과(그림 7b)와 온도구간 별 시료 전체 열처리 결과(표 1; 그림 6d)에서도 확인된다.

이상의 골격입자 분석결과를 요약하면, KT11M을 제외한 나머지 세 지점에서 암석의 실제 미세구조가 열처리 전의 자기미세구조와 차이를 보이는 반면, 열처리 후의 자기미세구조와 일치하고 있다. 또한, Type-0을 제외한 나머지 유형에서는 암석의 골격입자 배열이 열처리 전 자기미세구조와는 다르나 열처리 후에는 서로 거의 일치하게 된다. 이러한 골격입자 분석 결과는 역 또는 혼합미세구조가 열처리 후에 정미세구조로 변환됨을 지지해준다.

대자율을 이용한 암석의 미세구조 연구가 시작된 이래로, 자기미세구조의 열적 향상(thermal enhance-ment)은 흥미로운 연구주제 중 하나로 취급되고 있다. 가열을 통해 암석의 자기미세구조나 대자율을 증대시키려는 노력은 1980년대부터 시작됐으며(e.g., Perarnau and Tarling, 1985; Xu et al., 1991 등), 2000년대에 이르러 그 필요성이 증대되어 퇴적암(e.g., Souque et al., 2002; Li and Kodama, 2005 등), 화성암(e.g., Trindade et al., 2001; Minsta Mi Nguema et al., 2002 등), 변성암(e.g., Borradaile and Lagroix, 2000 등)을 대상으로 다양한 기법들이 개발 또는 적용되고 있다. 또한, 대자율이방성의 역미세구조 문제가 대두되면서(Potter and Stephenson, 1988; Rochette et al., 1992, 1999; Ferré, 2002; Chadima et al., 2009), 열처리를 통해 이 문제를 해결하려는 시도가 진행되고 있다(Trindade et al., 2001; Mintsa Mi Nguema et al., 2002). 이러한 연구들은 ① 열처리에 의해 자기미세구조의 향상이 실제로 일어나는가? (즉, 군집도의 향상이 일어나는가?), ② 열처리 동안 자기미세구조의 모양과 방향의 변화가 일어나는가? ③ 일어난다면, 변화에 필요한 온도는? ④ 열처리 후 변화된 방향은 암석의 실제미세구조와 일치하는가? ⑤ 역미세구조는 열처리 후에 정미세구조로 변환되는가? ⑥ 이와 같은 미세구조의 향상이 일어나는 원인과 기작(mechanism)은 무엇인가? 등을 논의하고 있다. 이들 중 다수는 현재까지 명확한 결론에 이르지 못하고 있으나, 이번 연구는 다양한 측면에서 이러한 의문에 대한 해답 또는 실마리를 제시해준다.

이번 연구로 열처리에 의해 자기미세구조의 변화가 발생함이 명백해졌다. 특히, 구산동응회암의 자기미세구조 변화는 Type-0, -I, -II, -III_A, -III_B의 매우 체계적이고 특징적인 5가지 유형으로 구분될 수 있다(표 2; 그림 5~7). 또한, 자기미세구조 변화의 온도도 유형별로 약간의 차이는 있으나, 대체로 특정한 온도구간(500~600℃ 내외)에 집중됨이 관찰된다. 이와 같은 일련의 체계적인 변화들과 아울러 열처리 후 자기미세구조가 암석의 실제 미세구조에 매우 가까워짐이 골격입자 분석 결과에서 확인된다. 따라서 이번 연구에서 수행된 실험 결과를 종합하면 열처리 전의 역 또는 혼합미세구조가 열처리 후에 정미세구조로 전환되는 것으로 해석된다.

구산동응회암과 같은 화쇄류암은 화쇄류의 흐름에 의해 비늘배열(imbrication)의 미세구조가 주로 발달하게 되며, 이때 입자들의 단축은 층리면에 거의 수직으로, 장축은 흐름 방향에 거의 평행하게 배열된다. 구산동응회암의 골격입자 분석 결과에서도 이러한 특징이 잘 확인된다(그림 9). 따라서 k₁은 화쇄류의 흐름에 평행한 저각의 경사를, k₃는 층리면에 거의 수직한 방향을 가져야하며, 이와 같은 자기미세구조는 화쇄류암을 대상으로 한 여러 선행 연구에서 보고된 바 있다(Palmer and MacDonald, 1999; Zanella et al., 1999; Gurioli et al., 2002; Ort et al., 2003 등 다수). 그러나 구산동응회암의 KT11M, KT18B, KT18M 시편들의 열처리 전 자기미세구조는 k₃가 수평에 가까울 뿐만 아니라, KT18B와 KT18M은 열처리 전 k₁이 거의 수직으로 나타나 골격입자 배열과 현저한 차이를 보인다(표 1; 그림 5~7). 이와 같이 수직의 k₁과 수평의 k₃로 특징되는 자기미세구조는 기존에 보고된 화쇄류암의 자기미세구조와 큰 차이를 가지며, 화쇄류암의 통상적인 퇴적 메커니즘으로는 설명하기 어렵다. 따라서 이들 비정상적 자기미세구조는 역 혹은 혼합미세구조로 해석된다.

KT11B의 열처리 전 k₃는 층리면에 수직하여 골격입자의 배열 및 화쇄류암의 통상적 미세구조와 일치하는데, 열처리 후에도 방향 변화가 없다(그림 5a, 6a). k₁은 열처리 전 저각으로 북동-남서에서 서북서-동남동에 분산되는데, 이들 분산된 k₁은 열처리 후에 Type-I의 변화경로를 통해 북동-남서 방향에 양호하게 군집되는 특징을 보인다. KT11M은 열처리 전 수평의 k₃와 수직의 k₃가 함께 나타난다(그림 5b, 6b). 주목할 점은 이들 중 골격입자 배열과 일치하는 수직의 k₃는 열처리 후에 변화가 없으나, 수평의 k₃는 열처리 과정에서 Type-III_B의 변화과정을 통해 수직하게 바뀌어 골격입자 배열과 유사하게 되며 군집도가 매우 향상된다. 한편, KT18B와 KT18M의 결과는 자기미세구조 향상에 있어 열처리가 매우 효과적임을 보다 명확히 보여준다(그림 6, 7). 두 지점에서 열처리 전 수평한 k₃를 가지는 모든 시편들은 열처리과정에서 Type-II 또는 Type-III의 변화과정을 통해 수직으로 바뀐다. 또한, 열처리 전 두 지점에서 수직 또는 수평하게 분포하던 k₁들이 열처리 후에는 모두 남-북 내지 북북동-남남서 방향으로 거의 수평하게 군집된다. 특히, KT18B에서 열처리 전 수평하던 k₁은 방향의 변화가 발생하지 않는 반면, 수직하던 k₁들은 Type-III_A의 변화과정을 통해 북북동-남남서 방향으로 수평하게 됨은 주목할 만하다(그림 6c). 이상의 결과들은 열처리 전에 혼합미세구조가 열처리 후에 정미세구조로 변환됨으로써 자기미세구조가 월등히 향상됨을 강력히 지시해준다. 더불어 열처리를 실시하지 않은 k₁의 방향으로 화쇄류의 고유향 및 근원화도 위치를 해석함에 있어 세심한 주의가 필요함을 알려준다.

한편, 일부 연구자들은 자기미세구조의 열적 향상은 모사조직(mimetic fabric)과 밀접히 관련하는 것으로 보고하고 있다(Perarnau and Tarling, 1985; Tarling and Hrouda, 1993; Trindade et al., 2001; Mintsa Mi Nguema et al., 2002). 이들은 암석이 가열됨에 따라 기질(matrix)에 포함된 운모류, 녹니석, 능철석, 황철석, 점토광물 등과 같은 함철광물(Fe-bearing minerals)이 새로운 자성광물을 생성시키게 되며, 이때 새로이 만들어지는 자성광물들은 이미 형성된 암석 조직의 틈[일종의 거푸집(mold) 역할을 함]을 따라 자라나게 되면서 열적 향상이 발생하는 것으로 설명하고 있다. 실제로 많은 연구들은 운모류, 녹니석, 점토광물과 같은 함철 상자성광물(Fe-bearing paramagnetic minerals)이 가열과정에서 자철석을 형성시킴을 보고하고 있다(Hrouda, 1994; Sagnotti et al., 1998; Park et al., 2013 등 다수). 구산동응회암의 모드조성 분석 결과에서 약 0.9~5.6 vol.%의 흑운모와 녹니석의 결정편이 존재함이 보고되고 있어(Jeong et al., 2005), 유사한 메커니즘이 열적 향상의 원인으로 추정된다. 그러나 자기미세구조의 열적 향상의 구체적인 원인과 메커니즘을 밝히기 위해서는 CT분석 등을 이용한 정밀한 미세구조 분석, 자기이력곡선 등을 이용한 도메인 분석 그리고 EPMA, SEM, TEM 등을 이용한 열처리 전·후의 자성광물 변화의 분석이 추가적으로 실시되어야 할 것이다.